我们在讨论基本的
阻力和升力
和
阻力升力系数
在流体力学的主题中，在我们最近的帖子中。在详细讨论可压缩流程之前，我们必须具有关于与可压缩流相关的各种方程的基本知识。
上方等式代表了流体中声波的速度。
声波在流体中的速度表达式
可压缩流基本上定义为流体密度在流动过程中可以改变的流动。
固体、液体或气体中的扰动将从一点传递到另一点。扰动传播的速度取决于介质中分子之间的距离。
如果我们将考虑固体的情况，分子将非常紧密包装，因此扰动将瞬间传播。
如果我们考虑液体的情况，分子将相对地分开，因此扰动将从一个分子传递到下一个分子。在固体情况下，扰动的速度比扰动的速度要小。
如果我们考虑气体的情况，分子将相对分开，干扰将从一个分子传递到下一个分子。两个相邻的分子之间会有一定的距离。每个分子在传递扰动之前都要移动一定的距离。
因此，与固体的扰动的速度相比，流体（液体和气体）的扰动的速度将较少。
这种干扰将在流体中产生压力波。这些压力波将在所有方向上以声波的速度行进。让我们在这里考虑一下案例。
如图所示，在此显示的下图，指示压力波的一维传播的条件。让我们考虑一个圆柱形，该圆柱体具有与活塞连接的均匀横截面区域，如下图所示。
让我们假设圆筒充满可压缩的流体，最初可压缩流体静止。
如果我们在正确的方向上通过活塞施加力，力将产生压力，因为力均匀地施加。由于施加力，活塞将移动一定距离，让我们在下面显示这里显示的正确方向。
由于这一小部分力的应用，会在气缸内产生压力波，压力会被施加在气缸内的流体上。
简单地，我们可以说，由于活塞通过距离X的运动，这种干扰将在流体内部产生干扰，并且这种干扰将以上面讨论的声波的速度以压力波的形式移动。
让我们在此处考虑以下术语，如此在此提到的那样。
x =活塞从初始位置的距离
L =声波到起始位置的距离
P =初始位置施加在活塞上的压力
P + DP =最终位置气缸内的压力
ρ =流体在初始位置的密度
ρ + d ρ =流体在最终位置的密度
dt =活塞占着活塞行程距离x的少量时间
v =活塞的速度
C =压力波或声波在流体中传播的速度
活塞在初始位置的时间点行进的距离，x = v.dt
压力波或声波在时间上从起始位置的距离，L = C. dt
让我们回顾群众保护法
初始质量=最终质量
我们知道质量等于密度和体积的乘积。我们可以在这里写出这里提到的方程。
质量=密度x体积
质量=密度x面积x长度
初始位置的质量M
1
= ρ A L = ρ A c dt
最终位置的质量M
2
=（ρ+dρ）a（l-x）=（ρ+dρ）a（c。dt-V. dt）
最终位置的质量M
2
= (ρ + ρ) a / dt (C - V)
现在，考虑到弥撒保护，我们将在此提到的以下等式。
初始位置的质量M1=最终位置的质量，m2
ρac. dt =（ρ+dρ）A. DT（C-V）
ρ C = (ρ + ρ) (C - V)
ρ C = ρ C - ρ V + C d - V d
这里，术语Dρ将非常小，活塞的速度也将非常小，因此可以忽略产品vdρ。
ρv= c.dρ
c =ρv/dρ
------------------------------ eq 1
让我们在这里确定活塞初始位置和活塞最终位置的力
F
1
= p.a.
F
2
=（P + DP）。一种
改变力量，ΔF=（P + DP）。a - p.a = dp。一种
我们知道，力可以用牛顿第二运动定律来表示，我们会得到以下方程
力=质量x(速度变化率)
dP。a =（ρac. dt）[（v-u）/ dt]
我们知道，V是活塞的最终速度u是活塞的初速度活塞的初速度是零。
dP。A = (ρ A C. dt) V/dt
dP = ρ C V
C = dP / (ρ V)
-----------------------------2
我们将方程1和方程2相乘就得到下面的方程
C2=（ρv/dρ）x [dp /（ρv）] = dp /
C2=dP /
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参考:
流体力学，R.K. Bansal
图片礼貌：谷歌
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