现在我们将继续理解柱极坐标下的连续性方程，在流体力学领域，在这篇文章的帮助下。
柱极坐标下的连续性方程
当流体流经一个完整的管道时，进入管道的流体体积必须与离开管道的流体体积相等，即使管道的直径有所变化。
因此我们可以将连续性方程定义为基于质量守恒原理的方程。我们可以找到关于……的详细信息连续性方程在我们之前的帖子中。
因此，对于流经管道每个横截面的流体，每秒的流体量将是常数。
假设我们有一个流体流过的管道。让我们也考虑这种类型的流动是二维和不可压缩的，其极坐标是r和θ。
从上图中我们可以得到以下数据
ABCD是半径r与r + dr之间的流体单元
θ是流体元件在中心处形成的夹角。
Ur =径向速度
Uθ=切向速度
柱极坐标下的连续性方程可由下式给出。
现在我们将讨论另一个重要的话题，即。”流体力学中的总加速度”和“速度势函数的主题，流体力学，在我们的下一篇文章。
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参考:
流体力学
班萨尔(r.k. Bansal)著
图片由:谷歌
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