我们讨论了基本的概念
流体流动类型，流量或流量，三维的连续性方程，柱极坐标系中的连续性方程和总加速度在我们最近的文章中，流体力学的主题。
现在，我们将在这篇文章的帮助下，进一步理解流体力学领域中速度势函数和流函数的基本概念。
让我们把V看作是流体质点在流场中某一点的合成速度。我们假设u、v和w分别是合成速度v在x、y和z方向上的分量。
如前所述，我们可以将合成速度V的分量定义为空间和时间的函数。
速度势函数
速度势函数基本上被定义为一个空间和时间的标量函数，它对任何方向的负导数，可以提供流体粒子在那个方向上的速度。
速度电位函数将由符号φ即phi表示。
柱极坐标中速度分量的速度势函数将在这里被提到。
在那里,
ur径向的速度分量是u吗θ是切向的速度分量。
我们可以在这里写出不可压缩稳态流动的连续性方程，用速度势函数表示。
流函数
流函数基本上被定义为空间和时间的标量函数，它对任何方向的偏导数，都能提供垂直于该方向的速度分量。
Stream函数将由Ψ表示，即psi。它只适用于二维流。
在柱极坐标系中，以流函数表示的速度分量将在这里给出。
在那里,
ur径向的速度分量是u吗θ是切向的速度分量。
让我们在连续性方程中使用u和v的值;我们将得到下面的方程。
因此，流函数(Ψ)的存在表明了流体流动的一种可能情况。流动可以是旋转的或无旋转的。
如果流函数(Ψ)满足拉普拉斯方程，则可能存在无旋流的情况。
我们将讨论另一个术语，即。”等势线和流线在我们的下一篇文章中，流体力学。
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参考:
流体力学R. K.班萨尔(r.k. Bansal)著
图片由:谷歌
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