我们正在讨论奥托循环和柴油机循环在我们之前的文章中，我们已经看到，这些循环不是完全可逆的循环，但这些循环也是内部可逆的循环。因此，奥托循环或柴油循环的热效率将低于柴油循环卡诺循环在相似的温度极限之间工作。
在再生过程中，在循环的一部分，热量将从工作流体转移到再生器，在循环的第二部分，热量将被转移回工作流体。再生器将被视为可逆传热装置。
让我们假设我们有一个热机，它在温度T的热源之间运行。H以及温度为T的散热器L.正如我们在前面的讨论中已经看到的，对于完全可逆的热机，在任何传热过程中，工作流体温度和热源温度之间的差值或工作流体温度和散热器温度之间的差值不得超过dT的差值。
我们也可以说，热的添加或热的排斥过程必须等温进行，这一准则在卡诺循环中得到满足。
现在我们将看到一个更重要的循环，即埃里克森循环，在这个循环中，热量的增加和热量的减少是等温进行的。但是我们必须注意，埃里克森循环和卡诺循环是不同的。因为埃里克森循环中有两个恒压再生过程，而不是卡诺循环中的等熵再生过程。
那么，让我们看看这里的爱立信周期
首先，我们将在这里看到Ericsson循环的PV和TS图，我们将在这里了解所涉及的各种过程，最后我们将确定Ericsson循环的热效率。
从PV图和TS图可以看出，有两个可逆等温过程和两个可逆恒压过程。热能的添加和排出将在恒温过程和恒压过程中进行。
与斯特林循环和卡诺循环相比，爱立信循环的优势在于，在具有较高平均有效压力的最大与最小比体积的特定比率下，其压力比较小。
过程中,1 - 2:
从状态1到状态2的等温膨胀。热量将从外部来源添加到此处。在此过程中，体积将增加，但压力将降低。
ΔU1-2= 0,
Q1-2=W1-2=RT1.日志（V）2./五1.)
过程，2-3：
恒压过程，即从工作流体到再生器的内部热传递，因此该过程也称为恒压再生过程。
ΔU2-3=C五、（T3.- t2.)
W2-3=P2.(五)3.- v2.),
Q2-3=（h）3.- h2.)
过程中,3 - 4:
从状态3到状态4的等温压缩。热能将被排出到外部水槽。在此过程中，体积将减小，但压力将增加。
ΔU=0，
Q3-4=W3-4=RT3.日志（V）4./五3.)
过程中,4 - 1:
恒压过程，内部热量从再生器传回工作流体。
ΔU4－1=C五、（T1.- t4.)
W4－1=P1.(五)1.- v4.),
Q4－1=（h）1.- h4.)
在再生过程中，在循环的一部分，热量将从工作流体转移到再生器，在循环的第二部分，热量将被转移回工作流体。再生器将被视为可逆传热装置。
如果我们认为再生的概念在哪里，面积在2-3以下即Q2-3和4-1下的面积，即Q4－1是平等的，再生的
爱立信循环
这将成为卡诺循环，因为热能将在恒定温度下从外部来源添加，热量也将在恒定温度下被排出到外部水槽，因此可以再生
爱立信循环
变成了卡诺循环因此它的效率和卡诺循环相似。
因此，该系统的效率
爱立信循环
将写为
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参考：
工程热力学，P. K. Nag著
工程热力学，作者：S.K.Som
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